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orthogonales principales, comme dans un système de coordonnées
cartésiennes. La technique la plus commune est appelée technique Spin
warp : dans une direction, des points différents peuvent précéder avec
des fréquences différentes, tandis que dans les directions orthogonales,
on peut déceler une différence de la phase de précession. Voilà la raison
pour laquelle le premier gradient est habituellement appelé Gradient de
lecture, tandis que ceux orthogonaux sont appelés Gradients de codage
de phase. Dans le cas de données acquises à l'aide de cette technique
particulière, pour transformer les données brutes en images, on utilise la
Transformée de Fourier (2DFFT ou 3DFFT).
De plus, dès que l'impulsion RF est éteinte, tout le système qui était
auparavant brouillé par l'impulsion RF, repasse à la tranquillité d'origine,
et ainsi, l'aimantation transversale établie peu avant commence à
disparaître (le processus est appelé relaxation transversale), tandis que
l'aimantation longitudinale recommence à croître pour reprendre sa
dimension d'origine (relaxation longitudinale). La raison qui produit ce
processus dépend du niveau d'énergie du système protonique : les
protons qui avaient été portés à un niveau plus élevé d'énergie par
l'impulsion RF repassent à leur niveau d'énergie inférieur, lorsque
l'impulsion RF est éteinte. Ce processus n'est pas immédiat, mais
continu : les protons se déphasent, ce qui rend l'aimantation transversale
de plus en plus faible. Entre-temps, l'énergie absorbée par l'impulsion RF
est transmise aux protons environnants - ce qu'on appelle le réticule - :
c'est pourquoi la relaxation longitudinale est aussi appelée relaxation
spin-réticule.
Le temps nécessaire pour que l'aimantation longitudinale repasse à sa
valeur d'origine est appelé temps de relaxation longitudinale ou plus
simplement T
processus, mais à une constante qui décrit sa rapidité.
Un autre phénomène intéressant est lié à l'hétérogénéité du champ
magnétique où se trouve le patient : son intensité est différente dans des
points différents, ce qui engendre des fréquences de précession
différentes. De plus, chaque proton est influencé par de faibles champs
magnétiques engendrés par les noyaux voisins, eux aussi non répartis
uniformément et qui sont, à leur tour, à l'origine de fréquences de
précession différentes. Ainsi, lorsque l'impulsion RF est éteinte, ils ne sont
plus forcés à se déplacer de manière synchrone et du moment qu'ils ont
des fréquences de précession différentes, ils seront rapidement déphasés.
En particulier, dans un court laps de temps, les protons seront déphasés
de 180°, et ils effaceront leurs moments magnétiques dans le plan
correspondant. Cet intervalle est une constante de temps appelée temps
de relaxation transversal ou relaxation spin-spin (à cause de l'interaction
entre spins) ; en abrégé T
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Annexe A
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. Ce temps ne correspond pas à la durée précise du
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