Table des Matières
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Même si les phénomènes de RMN devraient être étudiés par le biais de
modèles quantiques, dans le cas de spin I = 1/2, les prédictions du
modèle classique correspondent exactement aux prédictions attendues du
modèle quantique. Ainsi, dans notre cas, le comportement du spin peut
être décrit simplement comme celui d'un gyroscope ou d'une toupie.
Quand on lui applique une torsion - ce qui arrive si son axe n'est pas aligné
avec le champ magnétique - il tendra à se déplacer d'un angle en fonction
de la torsion appliquée et il aura un mouvement qu'on nomme précession.
On obtient ce même mouvement si l'axe d'une toupie n'est pas aligné
avec le champ gravitationnel, c'est-à-dire s'il n'est pas vertical.
Il est important de connaître la vitesse de précession du proton. Cette
vitesse - correspondant au nombre de fois que les protons précèdent par
seconde - est la fréquence de précession. Cette fréquence n'est pas
constante, mais elle dépend du champ magnétique dans lequel se
trouvent les protons. La vitesse et la fréquence de précession sont
d'autant plus grandes que le champ magnétique est plus fort. En termes
plus formels, la précession d'un spin classique, avec un moment angulaire
p et un moment magnétique µ dans un champ magnétique B
à la fréquence de Larmor, f ; cependant, il est plus simple, en général,
d'utiliser la fréquence angulaire de précession, , exprimée en radians par
seconde.
Et donc,
où
champ magnétique externe, qui est exprimée en Gauss (G) ou Tesla (T),
et, étant donné que
magnétique, il est appelé habituellement rapport gyromagnétique. Le
rapport gyromagnétique est différent d'un noyau à l'autre : par exemple,
pour l'hydrogène, il est égal à
•
•
•
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Annexe A
•
•
•
= B
0
0
est la fréquence de précession en Hz ou MHz, B
0
est le rapport de la vitesse de précession du champ
= 2 f = µB
p = B
0
0
0
(équation de Larmor)
= (42,576 MHz/T)/2 .
, correspond
0
est l'intensité du
0
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