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coordonnées cartésiennes. La technique la plus courante est connue sous
le nom de Spin warp. Dans une direction, différents points peuvent
précesser avec différentes fréquences, tandis que dans les directions
orthogonales, une différence dans la phase de précession peut être
détectée. C'est la raison pour laquelle le premier gradient est
généralement appelé gradient de lecture, tandis que les gradients
orthogonaux sont appelés gradients de codage de phase. Si les données
sont acquises à l'aide de cette technique particulière, on utilise la
transformée de Fourier (2DFFT ou 3DFFT) pour la transformation des
données brutes en images.
De plus, dès que l'impulsion RF est éteinte, l'ensemble du système,
précédemment perturbé par l'impulsion RF, revient à son calme d'origine,
de sorte que l'aimantation transversale établie juste avant commence à
disparaître (ce processus est connu sous le nom de relaxation
transversale) tandis que l'aimantation longitudinale reprend sa taille
initiale (relaxation longitudinale). La raison pour laquelle ce processus se
produit dépend du niveau d'énergie du système de protons : les protons
qui ont été amenés à un niveau d'énergie plus élevé par l'impulsion RF
reviennent à leur niveau d'énergie inférieur lorsque l'impulsion RF est
éteinte. Ce processus n'est pas immédiat mais continu : les protons se
déphasent, rendant ainsi l'aimantation transversale de plus en plus faible.
Entre temps, l'énergie absorbée par l'impulsion RF est transmise aux
protons environnants, à savoir vers le réseau, c'est pourquoi la relaxation
longitudinale, est également appelée relaxation spin-réseau.
Le temps nécessaire pour que l'aimantation longitudinale revienne à sa
valeur initiale est appelé temps de relaxation longitudinale ou plus
simplement T
processus, il s'agit d'une constante qui décrit sa rapidité.
Un autre phénomène intéressant est lié à l'inhomogénéité du champ
magnétique là où se trouve le patient : son intensité est différente en
différents points, ce qui entraîne des fréquences de précession
différentes. De plus, chaque proton est influencé par de petits champs
magnétiques générés par des noyaux voisins, qui ne sont pas non plus
distribués uniformément et qui sont à leur tour à l'origine de fréquences
de précession différentes. Ainsi, lorsque l'impulsion RF est éteinte, ils ne
sont plus obligés de se déplacer de manière synchrone et, comme ils ont
des fréquences de précession différentes, ils seront rapidement déphasés.
En particulier, en très peu de temps les protons seront déphasés de 180°,
annulant leurs moments magnétiques dans leur plan respectif. Cet
intervalle est une constante de temps appelée temps de relaxation
transversal ou relaxation spin-spin (à cause de l'interaction entre spins) ;
en abrégé T
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Annexe A
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•
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. Ce temps ne correspond pas à la durée exacte du
1
.
2
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