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Bien que les phénomènes de RMN doivent être étudiés à l'aide de modèles
quantiques, dans le cas du spin avec I = 1/2, les prédictions du modèle
classique correspondent exactement aux prédictions attendues du modèle
quantique. Par conséquent, dans ce cas, le comportement du spin peut
être décrit simplement comme celui d'un gyroscope ou d'une toupie.
Lorsqu'on lui applique une torsion, comme c'est le cas si son axe n'est pas
aligné avec le champ magnétique, il aura tendance à se déplacer d'un
angle dépendant de la torsion appliquée et adoptera un mouvement
connu sous le nom de précession. On obtient ce même mouvement de
précession si l'axe d'une d'une toupie n'est pas aligné avec le champ
gravitationnel, c'est-à-dire s'il n'est pas vertical.
Il est important de connaître la vitesse de précession du proton. Cette
vitesse, qui correspond au nombre de rotations des protons par seconde,
est la fréquence de précession ou fréquence de Larmor. Cette fréquence
n'est pas constante, mais dépend du champ magnétique dans lequel les
protons sont placés. Plus le champ magnétique est fort, plus la vitesse et
la fréquence de précession sont élevées. En termes plus formels, la
précession d'un spin classique de moment angulaire p et de moment
magnétique µ dans un champ magnétique B
f, mais il est généralement plus pratique d'utiliser la fréquence angulaire
de précession, , exprimée en radiants par seconde.
Par conséquent,
où
champ magnétique externe exprimée en Gauss (G) ou Tesla (T) et, vu que
est le rapport de la vitesse de précession du champ magnétique, il est
généralement
gyromagnétique dépend du noyau : par exemple, dans le cas de
l'hydrogène, il est
•
•
•
2 / 8
Annexe A
•
•
•
= gB
0
0
est la fréquence de précession en Hz ou MHz, B
0
appelé
= (42,576 MHz/T)/2 .
est la fréquence de Larmor,
0
= 2pf = µB
p = gB
0
0
0
(équation de Larmor)
rapport
gyromagnétique.
est l'intensité de
0
Le
rapport
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