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Ultrasons
Plateau moduson
Réf :
223 008
• Le récepteur étant installé, son déplacement dans l'empreinte en arc de cercle fait
• On choisit la distance a entre les 2 émetteurs (3 valeurs sont repérées : a=2 cm, a=4 cm
4 L'étude théorique des interférences
Les interférences ultrasonores avec MODUSON
2
d
=hM
2
2
d
=hM
1
2
d
2
soit δ=2 aDsin(θ)/(d
ou encore :
FRANÇAIS
apparaître une succession de maxima et de minima de l'amplitude du signal capté par le
récepteur et observé sur l'écran de l'oscilloscope.
Il s'agit de la succession des ventres et des nœuds correspondant aux interférences
constructives et destructives qui se manifestent dans le voisinage des deux sources
synchrones employées.
et a=8 cm, mais toute autre valeur entre 2 et 4 cm peut être mesurée à l'aide d'un double
décimètre) et le rayon D de l'arc de déplacement du récepteur (2 rayons sont utilisables :
D=15 cm et D=30 cm). La mesure des abscisses angulaires θ des minima (ou des
maxima) consécutifs donne la valeur i de l'interfrange et permet la vérification de son
expression en fonction de a et de D avec une précision satisfaisante.
• Étude théorique
o Le schéma théorique, vue du dessus est le suivant. Le récepteur M se déplace sur
l'arc de cercle de rayon O M
distantes de S
S
=a
1
2
h
M
o Pour une position M quelconque du récepteur, la différence de marche des ondes
ultrasonores provenant de S1 et S2 est δ= d2- d1
d2 et d1 sont les hypoténuses de deux triangles rectangles. On peut exprimer :
2
2
2
+hS
=Ov
+ (Oh+a/2)
2
2
2
2
+hS
=Ov
+ (Oh- a/2)
1
)= δ(d
2
- d
=(d
-d
)(d
+d
+d
1
2
1
2
1
2
+d
)
2
1
=D. Les deux sources synchrones S
0
a
S
O
S
1
2
θ
d
d
1
2
D
v
M
0
2
2
2
=D
cos
(θ)+(Dsin(θ)+a/2)
2
2
2
=D
cos
(θ)+(Dsin(θ)- a/2)
)=2 aDsin(θ)
1
4
1
2
2
2
=D
+a
/4+aDsin(θ)
2
2
2
=D
+a
/4- aDsin(θ)
et S
sont
2
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