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22 – Théorie de la thermographie
Pour les matériaux opaques τ
Un autre facteur, appelé émissivité, est requis pour décrire la fraction ε de l'exitance
énergétique d'un corps noir produit par un objet à une température spécifique. Par
conséquent, nous avons la définition :
Le facteur spectral d'émissivité ε
à la même température et la même longueur d'onde.
Exprimé sous forme mathématique, ce rapport peut être écrit comme celui du facteur
spectral d'émissivité de l'objet sur celui d'un corps noir comme suit :
Généralement, il existe trois types de source de rayonnement, distingués par les fa-
çons dont le facteur spectral d'émissivité de chacun varie avec la longueur d'onde.
Un corps noir, pour lequel ε
■
Un corps gris, pour lequel ε
■
Un radiateur sélectif, pour lequel ε varie avec la longueur d'onde
■
Selon la loi de Kirchhoff, pour n'importe quel matériau, les facteurs d'émissivité et
d'absorption spectrales d'un corps sont égaux aux températures et longueurs d'onde
définies. C'est-à-dire :
Nous obtenons pour un matériau opaque (puisque α
Pour les matériaux très polis ε
parfaitement réfléchissant (par exemple un miroir parfait) nous obtenons :
Pour un corps gris, la formule de Stefan-Boltzmann devient :
Cela signifie que la puissance émissive totale d'un corps gris est identique à celle
d'un corps noir à la même température réduite proportionnellement à la valeur ε du
corps gris.
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= 0 et la relation est simplifiée à :
λ
= le rapport de la puissance énergétique d'un objet
λ
= ε = 1
λ
= ε = constante inférieure à 1
λ
est proche de zéro, de sorte que pour un matériau
λ
Publ. No. T559583 Rev. a506 – FRENCH (FR) – February 4, 2011
= 1) :
+ ρ
λ
λ
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