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Observación: La no linealidad axial del rayo tiene
como efecto que éste está salido del plano del
cañon de electrones. Para obtener resultados más
exactos el tubo se debe girar por medio de su
soporte para que el círculo y el plano del cañon de
electrones sean congruentes. Al mismo tiempo se
debe adaptar la corriente l
forme una buena tangente a la trayectoria circular.
Una pequeña dislocación angular con respecto al
eje del tubo es tolerable. El rayo conforma también
una leva espiral en lugar de una trayectoria circular.
•
Aumente U
y ajuste l
A
forme siempre una tangente al rayo desviado.
Agrupe los valores en una tabla y represéntelos
gráficamente.
•
Determine R = AE/2 y R² = AE²/4 como en el
experimento 5.1.
Sustituyendo los valores en la ecuación
e
U
=
2
m
I
R
H
se puede calcular un valor aproximado de e/m.
5.3 El efecto de un campo magnético axial
•
El tubo se coloca en el soporte en un ángulo de
90 ° con respecto a su posición normal.
•
Una bobina se coloca en el soporte del tubo de
forma que la pantalla fosforecente quede ro-
deada por ella. Alternativamente tambien se
puede montar en un trípode (ver Fig. 2).
•
Realice el cableado del tubo de acuerdo con la
Fig. 6.
Fig. 2 Montaje para la bobina (a la izquierda, en el sporte
del tubo, a la derecha en un trípode)
•
Se ajusta la tensión del ánodo U
de 60 V (tensión de la placa U
•
Se aumenta lentamente la corriente de la bobi-
na I
.
H
Con un sólo vector axial de velocidad v
no linealidad axial del rayo y es así congruente con
el verdadero eje del campo.
•
Con un lápiz rotulador se marca la posición del
rayo.
para que el plano AÁ
H
para que el plano AÁ
H
⋅
⋅
A
5
1
.
15
10
2
en el máximo
A
= 0 V)
P
se corrige la
a
•
I
se ajusta en 1,5 A, y U
H
lentamente de forma que un segundo vector de
velocidad v
actúe sobre el rayo.
P
•
Se observa el rayo de electrones a través de la
bobina.
La trayectoria del rayo se convierte en una hélice.
En este caso el rayo no pasa por el eje del campo
sino que retorna allí después de cada bucle.
•
Haciendo un cambio de polaridad en las
bobinas de Helmholtz se invierte la dirección de
B y se observa el rayo.
•
Se cambia la tensión del ánodo y se observa el
efecto sobre la hélice y se retorna nuevamente
a 60 V.
Fig. 3 Hélice del rayo desviado
6. Cuota de erores en los resultados
1. La forma circular del rayo en el experimento 5.2
se hace visible por la emisión de fotones. Esta
energía se pierde y no se repone. Por esta razón el
rayo tiende a hacer una trayectoria en forma de
espiral en lugar de seguir una trayectoria circular.
Teniendo un radio fijo R y una trayectoria
realmente circular U
medido y por lo tanto el error en la determinación
de e/m es siempre del lado negativo. A pesar de ello
se pueden lograr resultados que son menores del
20%.
2. En experimentos con rayos desviados en forma
semicircular, como en el experimento 5.1, se logran
resultados
que
bibliográfico. Los puntos A y E, hacia donde se
desvía el rayo se encuentran en la región no
homogénea de las bobinas de Helmholtz. Allí
disminuye la densidad del campo. Con un radio R
determinado y un campo B homogéneo U
menor que el valor bibliográfico y por lo tanto el
error en la determinación de e/m es siempre del
lado positivo. A pesar de ello se pueden lograr
resultados que son menores del 20%.
4
se aumenta
P
/I
² es mayor que el valor
A
H
son
mayores
que
el
valor
2
/l
es
A
H
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