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2
2
+
c
a
=
r
2
a
Para uma saída ao longo de k = k' = 80 mm é
válido:
2
2
2
2
2
+ a
= d
= k'
c
+ e
2
2
2
= f
= ½g
= ½(k – e)
a
(
2
2
+
80
mm
e
⇒
=
r
(
−
2
80
mm
e
sendo que e pode ser lido diretamente na escala.
5.3.1.2 Determinação de B
Para a densidade de fluxo magnético B do
campo magnético na geometria de Helmholtz do
par de bobinas e da corrente de bobina I, é
válido:
3
⋅
⎛
⎞
4
μ
n
2
=
⋅
0
⋅
⎜
⎟
B
I
5
⎝
⎠
R
sendo k = em boa aproximação 4,2 mT/A
com n = 320 (espiras) e R = 68 mm (rádio da
bobina).
Fig. 1 Determinação de r
(5)
2
)
2
(6)
)
=
⋅
k
I
r
b
c
r
k'
a
5.3.2 Por meio de compensação de campo
•
Montagem da experiência conforme fig. 4.
•
Ligar o aparelho de alta tensão e desviar o
feixe de elétrons de modo eletrostático.
•
Ligar o aparelho de alimentação elétrica das
bobinas e ajustar a tensão de modo que o
campo magnético compense o campo
elétrico e o feixe assim não seja mais
desviado.
O campo magnético compensa o desvio do
feixe de elétrons através do campo elétrico. É
válido:
⋅
=
⋅
e
E
e
v
Do que resulta para v :
E
v =
B
U
=
com
E
(7)
item 5.3.1.2.
Para e / m é válido:
1
e
=
⋅
2
m
U
A
e
A
g
d
f
3
⋅
B
P
. Para a determinação de B veja o
d
2
⎛
⎞
E
⋅
⎜
⎟
⎝
⎠
B
k
(8)
(9)
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