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2
2
2
2
= c
+ b
= c
+(r – a)
r
2
2
+
c
a
=
r
2
a
A la sortie le long de k = k' = 80 mm :
2
2
2
2
2
+ a
= d
= k'
c
+ e
2
2
2
= f
= ½g
= ½(k – e)
a
(
2
2
+
80
mm
e
⇒
=
r
(
−
2
80
mm
e
e pouvant être lu directement sur la graduation.
5.3.1.2 Détermination de B
L'équation suivante s'applique à la densité de
flux magnétique B dans le cas d'une géométrie
Helmholtz du champ magnétique de la paire de
bobines et d'un courant de bobines I :
3
⋅
⎛
⎞
4
μ
n
2
0
=
⎜
⎟
⋅
⋅
=
B
I
5
⎝
⎠
R
k = (dans une bonne approximation) 4,2 mT/A
n = 320 (spires) et R = 68 mm (rayon de bo-
bine).
Fig. 1 Détermination de r
2
2
2
2
= c
+ r
-2ra + a
(5)
2
)
2
(6)
)
⋅
(7)
k
I
r
b
c
r
k'
a
5.3.2 Par la compensation du champ
•
Montez l'expérience comme le montre la
figure 4.
•
Mettez les alimentations haute tension en
marche et déviez le faisceau électrostati-
quement.
•
Mettez l'alimentation des bobines en marche
et réglez la tension de sorte que le champ
magnétique compense le champ électrique
et que le faisceau ne soit plus dévié.
Le champ magnétique compense la déviation du
faisceau par le champ magnétique. On a alors
l'équation suivante :
⋅
=
⋅
⋅
e
E
e
v
Il en résulte pour v :
E
v =
B
U
=
avec
P
E
d
Pour e/m , on a l'équation suivante :
1
e
=
⋅
⋅
2
m
U
A
e
A
g
d
f
3
B
. Pour déterminer B , voir 5.3.1.2.
2
⎛
⎞
E
⎜
⎟
⎝
⎠
B
k
(8)
(9)
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